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Questão 24

ITA 2003
Física

(ITA - 2003 - 2 FASE) A figura mostra um recipiente, com êmbolo, contendo um volume inicial Vi de gás ideal, inicialmente sob uma pressão Pi igual à pressão atmosférica, Pat. Uma mola não deformada é fixada no êmbolo e num anteparo fixo. Em seguida, de algum modo é fornecida ao gás uma certa quantidade de calor Q. Sabendo que a energia interna do gás é U = (3/2)PV, a constante da mola é k e a área da seção transversal do recipiente é A, determine a variação do comprimento da mola em função dos parâmetros intervenientes. Despreze os atritos e considere o êmbolo sem massa, bem como sendo adiabáticas as paredes que confinam o gás. 

Gabarito:

Resolução:

Vamos olhar a situação inicial, como o sistema está em equilíbrio a pressão inicial é igual à pressão atmosférica, pois inicialmente a mola não está deformada.  

No final você vai ter a força elástica atuando mais a pressão atmosférica no nosso sistema, e qual é a pressão exercida pela força elástica? 

P= frac{F}{A} Rightarrow P= frac{K.x}{A}

Então se antes tínhamos apenas a pressão atmosférica e depois temos a pressão da força elástica mais a pressão atmosférica, a variação de pressão é calculada por:

Delta P = P_f-P_i Rightarrow Delta P = (Pa + frac{K.x}{A})-Pa= frac{K.x}{A}

E temos também a variação do volume como a área da base (A) vezes a variação da altura, e essa variação é exatamente o quanto que a mola deslocou, logo:

Delta V = A.x

Agora vamos calcular a variação de energia interna:

Delta U = frac{3}{2} .(P_f.V_f - P_o .V_o )

Como não temos os valores finais, vamos manipular essas formulas para ficarmos com os termos da variação, dessa maneira: 

Delta U = frac{3}{2} .((P_i + Delta P).(V_o + Delta V)- P_o .V_o )

Da onde veio isso? Basta lembrar que a variação (de pressão por exemplo) vai ficar assim:

P_i + Delta P Rightarrow P_i + (P_f -P_i)= P_f

Então as grandezas finais foram substituída pelas grandezas iniciais mais a variação delas (isso aconteceu para o volume e a pressão) 

Lembrando que a pressão inicial é igual a pressão atmosférica temos:

  Delta U = frac{3}{2} .((P_{atm} + Delta P).(V_o + Delta V)- P_{atm} .V_o )

Agora basta substituir a variação de volume e de pressão que calculamos anteriormente:

\ Delta U = frac{3}{2} .((P_{atm} + frac{K.x}{A}).(V_o + A.x )- P_{atm} .V_o ) \ \ Delta U = frac{3}{2}. (P_{atm}.V_o + P_{atm}.A.x + V_o frac{ K.x}{A}+Kx^2-P_{atm}V_o)\ \ \ Delta U = frac{3}{2}. ( P_{atm}.A.x + V_o frac{ K.x}{A}+Kx^2)

Agora vamos pensar no trabalho externo das forças, então temos o trabalho da força elástica  mais o trabalho da pressão atmosférica:

	au_{atm} = F_{atm}.x / /F_{atm}= P_{atm}.A.

	au = frac{K.x^2}{2}+ P_{atm}.A.x

Lembrando da primeira lei da termodinâmica temos:

Q= 	au + Delta U

Assim fica:

\ Q= frac{K.x^2}{2}+ P_{atm}.A.x + frac{3}{2}. ( P_{atm}.A.x + V_o frac{ K.x}{A}+Kx^2) \ \ Q= 2K.x^2 + (2,5 .P_{atm}.A + 1,5. frac{V_o.K}{A}).x \ \ 2K.x^2 + (2,5 .P_{atm}.A + 1,5. frac{V_o.K}{A}).x -Q=0

Agora encontramos uma equação de segundo grau e basta calcular, e como só queremos o valor positivo de x ( que faz sentido físico) temos o seguinte resultado:

x= frac{sqrt{(2,5 .P_{atm}.A + 1,5. frac{V_o.K}{A})^2+8K.Q}   -(2,5 .P_{atm}.A + 1,5. frac{V_o.K}{A})}{4K}

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